Fonction propre

Cet article est une ébauche concernant les mathématiques et la physique quantique.

Vous pouvez partager vos connaissances en l’améliorant (comment ?) selon les recommandations des projets correspondants.

Pour les notions de fonction propre en analyse convexe et en topologie, voir respectivement Fonction propre (analyse convexe) et Application propre

En mathématiques[modifier | modifier le code]

Théorie spectrale[modifier | modifier le code]

En théorie spectrale, une fonction propre f d'un opérateur linéaire ${\displaystyle {\mathcal {A}}}$ sur un espace fonctionnel est un vecteur propre de l'opérateur linéaire. En d’autres termes, une fonction propre d'un opérateur linéaire, ${\displaystyle {\mathcal {A}}}$, défini sur un certain espace de fonction, est toute fonction f non identiquement nulle sur cet espace qui, lorsqu’elle se voit appliquer cet opérateur en ressort exactement pareille à elle-même, à un facteur d'échelle multiplicatif près. Cette fonction satisfait donc :

${\displaystyle {\mathcal {A}}f=\lambda f}$

pour un scalaire λ, la valeur propre associée à f. L'existence de vecteurs propres est typiquement de grand secours pour analyser ${\displaystyle {\mathcal {A}}}$.

Par exemple, pour tout réel ${\displaystyle \ \alpha }$, ${\displaystyle f_{\alpha }:\mathbb {R} \to \mathbb {R} ,\,x\mapsto e^{\alpha x}}$ est une fonction propre pour l'opérateur différentiel

${\displaystyle {\mathcal {A}}={\frac {\mathrm {d} ^{2}}{\mathrm {d} x^{2}}}-{\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} x}},}$

avec comme valeur propre correspondante ${\displaystyle \ \lambda =\alpha ^{2}-\alpha }$.

Topologie[modifier | modifier le code]

En topologie, une fonction propre est une fonction par laquelle l'image réciproque d'un ensemble compact est compacte (voir Application propre).

En mécanique quantique[modifier | modifier le code]

En mécanique quantique les fonctions propres jouent un rôle important. En effet, l'équation de Schrödinger

${\displaystyle i\hbar {\frac {\partial }{\partial t}}\psi ={\mathcal {H}}\psi }$

a des solutions de la forme

${\displaystyle \psi \left(t\right)=\sum _{k}e^{-iE_{k}t/\hbar }\phi _{k},}$

où les ${\displaystyle \ \phi _{k}}$ sont des fonctions propres de l'opérateur ${\displaystyle {\mathcal {H}}}$ avec les valeurs propres ${\displaystyle \ E_{k}}$. À cause de la nature de l'opérateur hamiltonien ${\displaystyle {\mathcal {H}}}$, ces fonctions propres sont orthogonales. Cela n'est pas nécessairement le cas pour les fonctions propres d'autres opérateurs (comme l'exemple ${\displaystyle {\mathcal {A}}}$ mentionné ci-dessus).

• Portail de l'analyse